高超聲速曲面壓縮進(jìn)氣道及其反設(shè)計(jì)
定 價(jià):120 元
叢書名:國(guó)家出版基金項(xiàng)目“十三五”國(guó)家重點(diǎn)出版物出版規(guī)劃項(xiàng)目
- 作者:張堃元編著
- 出版時(shí)間:2019/3/1
- ISBN:9787118116243
- 出 版 社:國(guó)防工業(yè)出版社
- 中圖法分類:V228.7
- 頁(yè)碼:259頁(yè)
- 紙張:膠版紙
- 版次:1
- 開(kāi)本:16K
本書共分10章。第1章從高超聲速進(jìn)氣道的發(fā)展簡(jiǎn)史,引出了曲面壓縮概念;第2章介紹了曲面壓縮系統(tǒng)氣動(dòng)力學(xué)基礎(chǔ)問(wèn)題簡(jiǎn)化求解方法;第3章介紹了幾種二維彎曲激波曲面壓縮面的正設(shè)計(jì)方法;第4章介紹了第一類反設(shè)計(jì),即由出口氣流參數(shù)分布逆流向設(shè)計(jì)壓縮流道的過(guò)程;第5章集中介紹了第二類反設(shè)計(jì)的詳細(xì)流程,即指定壓縮面壓強(qiáng)或馬赫數(shù)分布設(shè)計(jì)彎曲激波曲面壓縮系統(tǒng);第6章介紹了內(nèi)轉(zhuǎn)進(jìn)氣道各種軸對(duì)稱基準(zhǔn)流場(chǎng)的第二類反設(shè)計(jì)方法;第7章是曲面壓縮高超聲速二維、軸對(duì)稱、三維側(cè)壓和內(nèi)轉(zhuǎn)進(jìn)氣道的設(shè)計(jì)方法和設(shè)計(jì)實(shí)例;第8章介紹了自適應(yīng)變幾何彈性曲面壓縮進(jìn)氣道新概念;第9章是進(jìn)氣道阻力分析和減阻設(shè)計(jì);第10章則是曲面壓縮的發(fā)展和應(yīng)用展望。
什么是曲面壓縮?簡(jiǎn)言之,就是讓所有壓縮面都參與對(duì)超聲速氣流壓縮的壓縮方式,用□通俗但不嚴(yán)密的話講,就是讓氣流在“每一寸壓縮面上”都受到壓縮。曲面壓縮通常伴隨著彎曲激波,等熵壓縮是曲面壓縮的特例。
高超聲速指的是飛行馬赫數(shù)高于5的飛行速度范圍。隨著高超聲速技術(shù)特別是超燃沖壓發(fā)動(dòng)機(jī)技術(shù)的快速發(fā)展,高超聲速進(jìn)氣道設(shè)計(jì)也面臨著一系列挑戰(zhàn)性問(wèn)題,如進(jìn)氣道與燃燒室的一體化設(shè)計(jì)、進(jìn)氣道與飛行器前體的一體化設(shè)計(jì)、進(jìn)氣道巡航狀態(tài)性能與寬范圍工作性能的矛盾、流道邊界層分離和流態(tài)的控制、壓縮面的減阻等。
彎曲激波一曲面壓縮概念的提出為解決這些問(wèn)題提供了新的途徑。研究表明,曲面壓縮進(jìn)氣道在降低總壓損失、縮短長(zhǎng)度、避免邊界層分離、改善非設(shè)計(jì)點(diǎn)性能、降低阻力、耐受非均勻來(lái)流等方面均存在優(yōu)勢(shì),因此逐漸受到人們關(guān)注,對(duì)這種流場(chǎng)的設(shè)計(jì)方法、性能與應(yīng)用已進(jìn)行了多方面的探索和詳細(xì)的研究,并取得了豐碩的成果。
需要指出的是,本書討論的高超聲速進(jìn)氣道曲面壓縮概念□初源自20世紀(jì)90年代初作者在德國(guó)宇航中心的研究。20世紀(jì)80年代已有的研究表明,一體化設(shè)計(jì)高超聲速飛行器的前體邊界層對(duì)機(jī)腹進(jìn)氣的高超聲速進(jìn)氣道性能有重大影響,□嚴(yán)重的情況下,邊界層厚度甚至可以占整個(gè)進(jìn)氣口高度的1/2以上,采用單純的邊界層排移或吸除代價(jià)太大甚至得不償失,因此進(jìn)氣道的設(shè)計(jì)應(yīng)該考慮來(lái)流邊界層的流動(dòng)非均勻性對(duì)高超聲速進(jìn)氣道流動(dòng)的影響,應(yīng)該考慮如何采取措施減緩對(duì)進(jìn)氣道性能的不利影響,當(dāng)年作者在DLR的數(shù)值模擬結(jié)果發(fā)現(xiàn)曲面壓縮較平面壓縮似乎更為有利;貒(guó)后正值我國(guó)863 -2計(jì)劃的研究蓬勃開(kāi)展之際,配合863計(jì)劃的研究,在國(guó)家自然科學(xué)基金“高超聲速進(jìn)氣道來(lái)流附面層處理的研究”(19082008)項(xiàng)目的資助下,就此問(wèn)題展開(kāi)進(jìn)一步研究。之后,除了繼續(xù)承擔(dān)863 -2計(jì)劃的高超聲速進(jìn)氣道研究之外,還連續(xù)在幾個(gè)國(guó)家自然科學(xué)基金“高超聲速一體化設(shè)計(jì)側(cè)壓式進(jìn)氣道研究”(19282007)、“非均勻高超聲速進(jìn)氣道研究”(19582003)和“雙模態(tài)超燃沖壓發(fā)動(dòng)機(jī)進(jìn)氣系統(tǒng)研究”(19882002)項(xiàng)目的資助下,配合863計(jì)劃的深入進(jìn)行,就高超聲速進(jìn)氣道的基礎(chǔ)性關(guān)鍵問(wèn)題展開(kāi)研究,發(fā)現(xiàn)曲面壓縮面對(duì)非均勻來(lái)流的適應(yīng)能力較強(qiáng),且具有一定的“糾偏”能力,對(duì)提高一體化設(shè)計(jì)的高超聲速進(jìn)氣道性能有利。21世紀(jì)初與□□□□□力學(xué)研究所的高超聲速進(jìn)氣道合作科研上,力學(xué)研究所研究員張新宇希望在國(guó)內(nèi)首座燃燒加溫的自由射流高超聲速風(fēng)洞上,在菱形區(qū)內(nèi)提供盡可能大尺寸的高性能高超聲速進(jìn)氣道模型氣動(dòng)設(shè)計(jì)。在這種具體需求的牽引下,作者嘗試多種可能構(gòu)思后,忽然頓悟是否有可能利用當(dāng)年源自德國(guó)宇航中心的研究成果,結(jié)合這幾年的探索,將二維平面斜楔壓縮由平面變?yōu)榘记,采用比純等熵壓縮更大的曲率,用無(wú)限多級(jí)斜楔代替有限級(jí)數(shù)的斜楔壓縮,讓等熵壓縮波依次交匯并迫使首道斜激波彎曲,在滿足激波封口的原則下,這樣不僅縮短了壓縮面長(zhǎng)度,而且在局促的空間約束下模型可以做得較大。引入了部分的等熵壓縮替代純激波壓縮,等熵壓縮與激波壓縮的比例可以根據(jù)需要加以調(diào)節(jié)和控制,與傳統(tǒng)的超聲速氣流壓縮方式相比,綜合氣動(dòng)性能和設(shè)計(jì)方法的靈活性□□優(yōu)勢(shì)。曲面壓縮的這一具體應(yīng)用當(dāng)時(shí)真有“柳暗花明又一村”之感。
進(jìn)入21世紀(jì),在國(guó)家自然科學(xué)基金重大研究計(jì)劃“近空間飛行器關(guān)鍵基礎(chǔ)科學(xué)問(wèn)題”的重點(diǎn)項(xiàng)目“高超聲速氣流新概念壓縮系統(tǒng)研究”(90916029)的資助下,作者課題組對(duì)這種彎曲激波一曲面壓縮系統(tǒng)開(kāi)展了比較系統(tǒng)、深入的研究。課題組經(jīng)過(guò)近20年20余名博士、碩士研究生的不懈努力,發(fā)現(xiàn)彎曲激波一曲面壓縮這種壓縮方式很有特色,至今已發(fā)展了高超聲速壓縮面多種由壓縮面氣動(dòng)參數(shù)分布到型面設(shè)計(jì)和逆流向反設(shè)計(jì)的設(shè)計(jì)方法,并形成了高超聲速二維進(jìn)氣道、高超聲速軸對(duì)稱進(jìn)氣道、高超聲速側(cè)壓式進(jìn)氣道和高超聲速內(nèi)轉(zhuǎn)進(jìn)氣道的完整的曲面壓縮進(jìn)氣道反設(shè)計(jì)方法,獲得了綜合性能優(yōu)良的進(jìn)氣道氣動(dòng)構(gòu)型,這種新型的設(shè)計(jì)方法已經(jīng)在高超聲速吸氣式發(fā)動(dòng)機(jī)的實(shí)際氣動(dòng)設(shè)計(jì)中得到了應(yīng)用。本書全面地介紹了彎曲激波一曲面壓縮特殊壓縮方式的研究歷程、工作特點(diǎn)、性能計(jì)算和氣動(dòng)構(gòu)型的設(shè)計(jì)方法。高超聲速進(jìn)氣道的阻力也是人們關(guān)注的問(wèn)題之一,本書也介紹了進(jìn)氣道□小阻力的估算方法和曲面壓縮的減阻效果。
□□章 概述
1.1 高超聲速進(jìn)氣道發(fā)展的簡(jiǎn)要?dú)v程
1.2 彎曲激波一曲面壓縮概念和新的設(shè)計(jì)理念
1.3 高超聲速進(jìn)氣道的性能評(píng)估
1.4 本書的主要內(nèi)容
第2章 二維彎曲激波曲面壓縮流場(chǎng)的計(jì)算與分析方法
2.1 二維彎曲激波壓縮流場(chǎng)的近似計(jì)算方法
2.1.1 基本流動(dòng)單元下游參數(shù)的計(jì)算
2.1.2 彎曲激波壓縮流場(chǎng)近似計(jì)算
2.2 基于流動(dòng)控制方程的分析
2.3 采用特征線法計(jì)算流場(chǎng)
第3章 二維彎曲激波曲面壓縮型面的正設(shè)計(jì)方法
3.1 二次函數(shù)形式的二維曲面壓縮型面
3.1.1 設(shè)計(jì)方法
3.1.2 壓縮性能分析
3.2 指定壁面角度變化規(guī)律的壓縮型面
3.2.1 設(shè)計(jì)方法
3.2.2 壓縮性能分析
3.3 等熵壓縮型面的坐標(biāo)變換
3.3.1 設(shè)計(jì)方法
3.3.2 變換后的流場(chǎng)特征
3.3.3 同常規(guī)等熵壓縮幾何方式截短壓縮面的對(duì)比
第4章 指定出口氣動(dòng)參數(shù)的壓縮通道反設(shè)計(jì)
4.1 根據(jù)出口氣動(dòng)參數(shù)反設(shè)計(jì)的基本構(gòu)思
4.2 二維曲面壓縮通道反設(shè)計(jì)方法與實(shí)驗(yàn)驗(yàn)證
4.2.1 給定出口參數(shù)的反設(shè)計(jì)方法
4.2.2 二維曲面壓縮通道反設(shè)計(jì)的試驗(yàn)驗(yàn)證
4.3 多道彎曲激波的反設(shè)計(jì)
4.3.1 兩道彎曲激波
4.3.2 三道彎曲激波
4.4 三維通道的反設(shè)計(jì)
第5章 指定壁面氣動(dòng)參數(shù)的彎曲激波壓縮型面反設(shè)計(jì)
5.1 反設(shè)計(jì)方法
5.2 指定壁面壓強(qiáng)分布的彎曲壓縮型面
5.2.1 壓強(qiáng)分布的設(shè)定
5.2.2 壓縮性能分析
5.2.3 性能優(yōu)化
5.3 指定壁面馬赫數(shù)分布的壓縮型面
5.3.1 指定壁面馬赫數(shù)分布的意義
5.3.2 性能分析
5.4 壁面不同氣動(dòng)參數(shù)組合的壓縮型面
5.4.1 設(shè)計(jì)方法
5.4.2 組合壓縮面氣動(dòng)性能分析
第6章 指定壁面氣動(dòng)參數(shù)的軸對(duì)稱基準(zhǔn)流場(chǎng)反設(shè)計(jì)
6.1 從氣動(dòng)參數(shù)分布到壁面造型的設(shè)計(jì)方法
6.2 等壓力梯度軸對(duì)稱基準(zhǔn)流場(chǎng)參數(shù)分析
6.2.1 前緣壓縮角6的影響分析
6.2.2 中心體半徑的影響分析
6.3 二次曲線壓強(qiáng)分布的基準(zhǔn)流場(chǎng)
6.3.1 二次曲線壓升規(guī)律
6.3.2 基準(zhǔn)流場(chǎng)的存在條件
6.3.3 系數(shù)α的影響
6.3.4 系數(shù)b的影響
6.4 反正切曲線壓升規(guī)律基準(zhǔn)流場(chǎng)
6.4.1 幾種壓升規(guī)律基準(zhǔn)流場(chǎng)的對(duì)比
6.4.2 反正切曲線壓升規(guī)律參數(shù)化研究
6.4.3 反正切曲線壓升規(guī)律基準(zhǔn)流場(chǎng)研究小結(jié)
6.5 反正切馬赫數(shù)分布的軸對(duì)稱基準(zhǔn)流場(chǎng)研究
6.5.1 典型馬赫數(shù)分布規(guī)律的基準(zhǔn)流場(chǎng)比較
6.5.2 反正切馬赫數(shù)分布的基準(zhǔn)流場(chǎng)特征
6.5.3 反正切馬赫數(shù)分布的基準(zhǔn)流場(chǎng)參數(shù)化研究
6.5.4 反正切馬赫數(shù)分布的基準(zhǔn)流場(chǎng)敏感度分析
6.5.5 反正切馬赫數(shù)分布的基準(zhǔn)流場(chǎng)優(yōu)化設(shè)計(jì)
6.6 采用新型中心體構(gòu)型減弱反射波
6.6.1 下凹圓弧型中心體
6.6.2 彌散反射激波中心體的基準(zhǔn)流場(chǎng)設(shè)計(jì)
6.7 給定激波配置的馬赫數(shù)分布可控軸對(duì)稱基準(zhǔn)流場(chǎng)
6.7.1 給定激波配置的“兩波三區(qū)”基準(zhǔn)流場(chǎng)設(shè)計(jì)與特征
6.7.2 雙彎曲入射激波基準(zhǔn)流場(chǎng)設(shè)計(jì)方法
第7章 高超聲速?gòu)澢げ▔嚎s進(jìn)氣道的反設(shè)計(jì)與試驗(yàn)
7.1 三段壓升反設(shè)計(jì)曲面壓縮二維進(jìn)氣道
7.1.1 進(jìn)氣道設(shè)計(jì)方法
7.1.2 進(jìn)氣道模型風(fēng)洞試驗(yàn)
7.2 全流道壓升反設(shè)計(jì)曲面壓縮二維進(jìn)氣道
7.2.1 設(shè)計(jì)方法
7.2.2 進(jìn)氣道模型風(fēng)洞試驗(yàn)
7.3 三段壓升反設(shè)計(jì)曲面壓縮軸對(duì)稱進(jìn)氣道
7.3.1 設(shè)計(jì)方法
7.3.2 進(jìn)氣道模型風(fēng)洞試驗(yàn)
7.4 等馬赫數(shù)梯度反設(shè)計(jì)曲面壓縮側(cè)壓式進(jìn)氣道
7.4.1 設(shè)計(jì)方法
7.4.2 進(jìn)氣道模型風(fēng)洞試驗(yàn)
7.5 反正切壓升反設(shè)計(jì)曲面壓縮矩形轉(zhuǎn)圓內(nèi)轉(zhuǎn)進(jìn)氣道
7.5.1 進(jìn)氣道設(shè)計(jì)方法
7.5.2 進(jìn)氣道模型風(fēng)洞試驗(yàn)
7.□ □波四區(qū)反設(shè)計(jì)曲面壓縮內(nèi)轉(zhuǎn)進(jìn)氣道
7.6.1 進(jìn)氣道設(shè)計(jì)方法
7.6.2 進(jìn)氣道模型風(fēng)洞試驗(yàn)
第8章 高超聲速自適應(yīng)變幾何曲面壓縮進(jìn)氣道概念
8.1 幾種可控變形的彈性曲面壓縮進(jìn)氣道方案研究
8.1.1 反饋式供氣單壓力腔驅(qū)動(dòng)可控變形方案
8.1.2 多點(diǎn)驅(qū)動(dòng)可控變形方案
8.1.3 反饋式單壓力腔+單點(diǎn)驅(qū)動(dòng)可控變形方案
8.1.4 彈性壓縮面自適應(yīng)無(wú)源控制概念研究
8.2 可控彈性變形曲面壓縮面的初步試驗(yàn)研究
8.2.1 可控彈性變形曲面壓縮面
8.2.2 記憶合金驅(qū)動(dòng)效果的試驗(yàn)研究
第9章 高超聲速進(jìn)氣道的阻力特性和減阻分析
9.1 進(jìn)氣道阻力的一維流理論分析
9.1.1 進(jìn)氣道的阻力構(gòu)成
9.1.2 進(jìn)氣道附加阻力
9.1.3 進(jìn)氣道阻力的一維分析和□小可能的阻力
9.2 進(jìn)氣道阻力的數(shù)值分析
9.2.1 典型二維進(jìn)氣道的壓阻和摩阻
9.2.2 典型軸對(duì)稱進(jìn)氣道內(nèi)部阻力的分配
9.2.3 基準(zhǔn)側(cè)壓式進(jìn)氣道的內(nèi)部阻力
9.2.4 曲面壓縮側(cè)壓式進(jìn)氣道的內(nèi)部阻力分析
9.2.5 側(cè)壓式進(jìn)氣道側(cè)板的“附加推力
9.3 有無(wú)激波的Ma2.5 平板摩阻測(cè)量
9.3.1 試驗(yàn)?zāi)P驮O(shè)計(jì)和摩阻測(cè)量方法
9.3.2 摩阻測(cè)量結(jié)果
9.4 曲面壓縮側(cè)壓式進(jìn)氣道減阻試驗(yàn)研究
9.4.1 曲面壓縮減阻進(jìn)氣道設(shè)計(jì)
9.4.2 曲面壓縮低阻進(jìn)氣道模型風(fēng)洞試驗(yàn)對(duì)比
9.5 進(jìn)氣道減阻設(shè)計(jì)的一些初步認(rèn)識(shí)
□□0章 曲面壓縮的發(fā)展及其應(yīng)用展望
10.1 超聲速/高超聲速氣流曲面壓縮特點(diǎn)總結(jié)
10.2 超聲氣流曲面壓縮的展望